Page 127 - 6583

   I 
  i e  mH 2  B i  em mH 2  e  mH 2   dmmrI 0 

0 2 



  A 2  em  mH 2  B 2  em mH 2   dmmrI 0 ;
0
1    1 
  e mH 2  B 1  em mH 2  e mH 2  ×


 0  2 
1
×  mdmmrI 0 
1 
=    A 2  em  mH 2  B 2  em mH 2   mdmmrI 0 . (5.13)
 0
2
I таким самим чином – для всіх інших шарів.
Розв’язування таких систем рівнянь – справа техніки.
Воно спрощується для напівпростору та середовища з двох
шарів. Для однорідного напівпростору є тільки одна гранична
умова

1  U 1 
   0,


 1  Z 1  z 0
з якої випливає, що   0mВ .
1
Звідси
 I
U  1 .
2 r  z 2 
2
Для двошарового середовища з урахуванням рівності
h  H отримаємо
1
2
 1 I
e  mh 1  B 1  em mh 1  e  mh 1  
2 (5.14)
  A 2 ( m ) 1 e  mh 1 .

З цих двох рівнянь можемо знайти

127