Page 131 - 6583

або

dU I
  E  .
dr 2  rh

E
Для градієнт-установки   2 r .
2
П
I
r
Звідси    .
П
h
Криві ВЕЗ будують у подвійному логарифмічному

масштабі. У цьому разі lg   lg r  lg , тобто маємо
П
h
асимптоту під кутом 45.
Для тришарового середовища кількість рівнянь
збільшується на два внаслідок граничних умов на границі
другого і третього шарів. Розв’язування цієї системи відносно
B ( m ) дає
1
k e  2mH 2  k e  2mH 3
B 1   qm  12 23 . (5.21)
1 k 12 e  2mH 2  k 23 e  2mH 3  k 12 k 23 e  2m H 3 H 2 
де H 2 i H 3 – глибини залягання другого і третього шарів.
Знання коефіцієнта В 1(m) дає можливість розрахунку
теоретичних тришарових кривих ВЕЗ за формулою

 
  q n r 3 
 П   1  1  2  3  , (5.22)
 n 1  r 2 2nh   2 
2
 1 
де q  f k 12 k , 23 .
n
Для середовищ, що більші ніж тришарові, формула
(5.22) зберігає свою структуру, тільки q  f k k , k , ,... .
n 12 23 34
Позірний опір для n-шарового середовища може бути
виражений не тільки у вигляді (5.22), але й у інтегральній
формі:

131