Page 129 - 6583

 1  k n  k n 
    12  12  . (5.17)
2
 r 2  z 2 n 1 r 2  2nh   z 2 n 1 r 2  2nh  z  
 1 1 
Оскільки вимірювання проводяться на денній поверхні
при z 0, то

  
 I 1 k n
2
U 1  1    12  . (5.18)
2
2  r n 1 r 2  2nh  
 1 
 U
Вираз напруженості електричного поля E 
r 
необхідний для формул градієнт-установок, і він дорівнює

 
 I 1  k n r
E  1   2  12  . (5.19)
2  r 2 n 1 2 3 
2
   r 2 2nh 1    
З підставленням виразу (5.19) у формулу для визначення
E
позірного опору    2 r отримуємо лінійний вираз для
2
n
I
розв’язування прямої задачі для двошарового середовища :
 
n
  k 12 r 3 
    1  2   .
П 1 3
2
 n 1 2   2 
  r 2nh 1 
Для того щоб формула теоретичної кривої не залежала
від потужності та опору першого горизонту, доцільно
r 
рахувати їх у поданих одиницях і . Тому для чотири- і
h 1  1
триелектродних градієнт-установок (а фактично для реальних
установок вертикальних електричних зондувань)

129