Page 141 - 61

2
робіжна сила для одиничної маси I  2 a 0, 034 м/с або
0.35% повного значення g .
0
Ряд країн при вивченні закономірностей розподілу мас в
тілі Землі використовують формулу Гельмерта, яка для z 0
має вигляд
2
g  978 ,030 ( CI 0 ,005302 sin 2 B 0 ,000007 sin 2 B ) . (3.15)
0
Вертикальний градієнт нормальної сили тяжіння вира-
ховують по формулі

g  0  n   0 ,30855 1 0 ,00071 cos 2 B z , (3.16)

де: n – напрямок зовнішньої до рівневої еліпсоїда нормалі.
З формули (3.16) бачимо, що g 0 n  слабо залежить від
широти B точки. Тому при малих висотах другий член виразу
(3.16) можна не враховувати. В цих випадках нормальна сила
2
тяжіння (см/с ) в точці на висоті Z (м) над еліпсоїдом буде
дорівнювати
 g
g  g  0 z  g  0 ,0003086 Z . (3.17)
0
0
z
n 
З врахуванням виразу (3.15) і (3.17) нормальна сила тя-
2
жіння (см/с )буде дорівнювати
2
g  978 ,030 1 0 ,005302 sin 2 B 0 ,000007 sin 2 B  (3.18)
z
 0 ,0003086 Z
2
Поправочний член – 0,3086 м/с враховує зміну по висо-
ті земного притягання, а не сили тяжіння, оскільки не врахо-
вує ефект обертання Землі та її стиснення. З достатньою для
практики точністю він застосовується до висоти в декілька кі-
лометрів.
Слід мати на увазі, що центробіжна сила діє тільки на ті
предмети, які пов’язані з Землею і беруть участь з нею в зага-
льному обертанні навколо земної осі. Предмети, віддалені від
Землі (наприклад, ШСЗ) не беруть участі в цьому обертанні, а
рухаються за законами притягання навколо Землі. В таких ви-
падках закони руху визначають поле тяжіння, а не поле сили
тяжіння.

507