Page 51 - 4417

Після інтегрування (1.120) в межах від x 0 до x 1 і від
u  u (початкове значення) до u  u (кінцеве значення) і,
п
к
2
2
враховуючи, що u  р і u  р , одержимо
п
к
к
п
1 A  p k 2  B  M 2 C p k 2
ln  ln 
A A  p 2  B  M 2 B p 2
п
п
. (1.121)
C A  p 2  B  M 2
 ln k  l  0
B A  p 2  В  М 2
п
Позначимо алгебричну суму другого і третього членів ,
що залежать від кінетичної енергії газового потоку (вираз ко-
ефіцієнта С)
 M 2 
 A  B  2 
С p
K   k  . (1.122)
B  A  B  M 2 
 2 
 p п 
Із урахуванням (1.122) рівняння (1.121) запишемо в фор-
мі
2
A p  B  M 2
ln k   A l  1 (  K ) , (1.123)
2
A p  B  M 2
п
звідки
B 1(  e  1 (  K ) A l )
2
p  p 2 e   1 (  K ) A l  M  . (1.124)
k п
A
Із рівняння (1.124)
A (  р 2  р 2 e 1 ( K )  lA )
M  п к . (1.125)
B (  e 1 ( K )  lA  ) 1
Залежності (1.124) і (1.125) можна розглядати як універ-
сальні, оскільки тут враховані нахил ділянки газопроводу і
52