Page 47 - 4417

Тоді за одиницю часу через переріз 1-1 протікає маса га-
зу, яка визначається за такою залежністю
m   1 S  1 l  , кг/с, (1.104)
1
1
де  , S - відповідно густина та площа поперечного перерізу
1
1
в перерізі 1-1.
У перерізі 2-2 маса газу визначається за аналогічною за-
лежністю
m   2 S  2 l  , кг/с, (1.105)
2
2
де  , S - відповідно густина та площа поперечного перерізу
2 2
в перерізі 2-2.
За умов нерозривності течії та закону збереження маси ці
дві величині повинні бути однаковими, отже:
m  m (1.106)
2
1
або

 1  S  l   2 S  2 l  2 . (1.107)
1
1
Із урахування l  w  t  та l  w  t  кінцевий вигляд рі-
1

1
2
2
вняння такий:
 1  S  w   2  S  w 2 . (1.108)
1
1
2
Дане рівняння виражає закон збереження маси та назива-
ється рівнянням нерозривності.
Для крапельних рідин в умовах трубопроводів зміною
густини найчастіше нехтують    , тоді рівняння (1.108)
1
2
набуває вигляду:
S  w  S  w 2 . (1.109)
2
1
1
Застосуємо теорію розмірності для рівняння (1.108)
кг 2 м кг
M  Q   1  S  w   м   . (1.110)
1
1
m
м 3 с с
48