Page 56 - 4417

 1 C 3 T   dT   a dx . (1.142)
C C
T  T  4  5
0
a a
Уведемо поняття зведеної температури ґрунту
C C
T  T  4  5 . (1.143)
0
0
a a
Тепер рівняння (1.142) набуває вигляду
 1 C 3 T   dT   a  dx . (1.144)
T  T 0
Інтегруючи (1.141) на відрізку 0 x (T – початкова тем-
1
пература; T – температура газу на відстані x від початкової
x
точки ділянки газопроводу), отримуємо
T  T
 1 C 3 T  0 ln x 0  C  T  T 1   ax . (1.145)
3
x
T  T 0
1
Звідси
 ax C   TT  
 3 1 x 
 1 C T 
T x T 0  T n T 0 e  3 0  . (1.146)
За умови x  одержуємо формулу кінцевої температури
l
 al C   TT  
 3 1 2 
 1  C T 
T 2 T 0   TT 1 0 e  3 0  . (1.147)
Оскільки невідомі містяться в правих частинах рівнянь
(1.147), (1.146), користуються методом послідовних набли-
жень.
У газопроводах, як і при гідравлічних розрахунках, зміни
кінетичної енергії практично не впливають на температуру
газу. У цьому випадку C 3  0 , і ми отримуємо з рівняння
(1.147) узагальнену формулу Шухова

57