Page 47 - 4399


Отже, d cos   d  (4.18)

Не слід забувати, що d   d  тільки при
прямолінійному русі.
З врахуванням сказаного рівняння (4.17) можна
записати:
dW  m d  . (4.19)
k
Проінтегруємо (4.19):
mv 2
W  m d   C ,

k
2
де С – стала інтегрування, яку знайдемо з початкових умов,
які полягають у тому, що коли швидкість рівна нулю –
кінетична енергія рівна нулю, звідси випливає:
V  0 
  C  0 .
W  0
k 
Отже,
m  2
W  . (4.20)
k
2
Якщо над тілом силою F виконується робота, то
 2 m 2 m 2
A   m d  2  1  W  W .
2
1 k
k
1  2 2
Робота дорівнює зміні кінетичної енергії тіла. Якщо зміна
додатна – робота виконується над тілом, якщо зміна
кінетичної енергії від’ємна, то тіло виконує роботу, віддаючи
свою енергію.

4.5 Потенціальна енергія

Енергія, яка визначається взаємним розташуванням тіл,
або частин тіл, і характером сил взаємодії між ними,

46