Page 98 - 4262

Подальший розгляд питання потребує використання
хвильових рівнянь. Нагадаєм шлях їх отримання з рівнянь
Максвела, які описують електромагнітне поле:
 D
rot H   j  j , (4.16)
ст
t 
 B
rot E   , (4.17)
t 
де H та E – напруженості магнітного та електричного полів;
D – вектори електричної поляризації; B – вектор магнітної
індукції; j - струм зміщення; j – сторонній струм; t – час.
ст
D   E , (4.18)
B   H , (4.19)
де  – діалектрична проникність;  – магнітна проникність.
Для подальших перетворень також будуть використані
такі рівняння:
j   H – (4.20)
Закон Ома, а також
div H  0 , (4.22)
(магнітне поле не має зарядів);
div E   , (4.23)
(дівергенція електричного поля дорівнює електричному
заряду).
Оскільки сторонніх зарядів у представленій моделі
немає, маємо систему

 E
rot H    E  ,
t 
 B
rot E   , (4.24)
t 
div H  , 0

div E  . 0

98