Page 95 - 4262

Можна визначити співвідношення
I
cos
j  r 2
h
 .
j 0 4I
 L 2
1
L  2  2
 L
З урахуванням cos  2 та r     h 2 
r  2   

L
1 2
 3
j 2 L 3  L 
h r r
     
j 4 8r 3  2  r
o
L 2
(4.15)
3
 L 
 
 2  1
  .
3 3
  L  2  2   h 2  2
2 
   h 2  1     
 2     L  




На рис. 4.2 зображені графіки густини струму в
площині, загальній для двох пар електродів AB та A B ,
причому L більше за L .
Графіки обчислено за формулою (4.15). З виразу (4.15)
і рис. 4.2 випливає, що збільшення відстані між джерелами
струму та точкою, в якій спостерігається поле, приводить до
збільшення відносної густини струму на даній глибині. Таким
чином, збільшення відстані між електродами A та B
обумовлює збільшення глибинності досліджень з
електрометричними установками, в яких джерелом поля
служать два точкових різнополярних джерела.
j
На глибині h  L h  2 , 0 , а відношення струму на
j
o
цій глибині до сумарної сили струму i  , 0 71, тобто
I

95