Page 60 - 4135

мм. Наступна дільниця з нахилом (j = 2) того ж діаметру і до-
вжиною L 2 = 10 км. Кут її нахилу визначається перевищенням
його кiнцевої точки над початковою. I остання нахилена
дiльниця (j = 3) з’єднує кiнцеву точку попередньої дiльницi з
нульовою вiдмiткою траси. Кут i напрям нахилу кожної
дiльницi можна змiнювати шляхом зміни абсолютного зна-
чення вiдмiтки h. Таким чином, надаючи h рiзнi чисельнi зна-
чення, можна одержати газопровiд з рiзноманiтними характе-
ристиками профiлю: послiдовне з’єднання горизонтальної,
висхiдної i низхiдної дiлянки, горизонтальної, низхiдної i
висхiдної дiлянки та рiвнинний за профiлем траси газопровiд.
Перехiднi процеси у математичнiй моделi газопроводу
(2.2) – (2.14) задавались початковими та граничними умовами.
Як початковi брали значення стацiонарної масової витрати M 1,
стацiонарного розподiлу тиску i температур по довжинi гори-
зонтальної i нахилених дiльниць, якi можна записати як

 M 2
P 2 j   x  P 2 j    1 , T j   x  T  T  j   T A o  j ,
O
O
o
А j

де j – iндекс дiльницi; P j (0), T пj(0) – тиск i температура на по-
чатку j-ї дiльницi вiдповiдно; A, B – невiдомi коефiцiєнти.
На межах дiльниць передбачали рiвнiсть параметрiв пере-
качування, тобто

j
j
T  T L j 1 , P  P L j 1 , M  M j 1 .
o
j
o

Для стацiонарного процесу на межi газопроводу (на по-
чатку та кiнцi) задавались постiйними значеннями параметрiв
перекачування тиску, температури та масової витрати:


P O,  P 1 , T O,  T 1 , M  ,L   M 1 .


Перехiдний процес в газопроводi зумовлюється змiною од-
ного з параметрiв перекачування на межi газопроводу: тиску
або температури на початку газопроводу чи масової витрати в
його кiнцi. Таким чином, перехiднi процеси у газопроводi ви-
значаються граничними умовами трьох типiв:

57