Page 63 - 4135

три таких процесiв порiвнянi з параметрами аналогiчних про-
цесiв без врахування змiни температури, тобто не-
стацiонарний неiзотермiчний процес порiвнювали з не-
стацiонарним iзотермiчним процесом. При цьому в розрахун-
ках iзотермiчного процесу при iдентичних гiдравлiчних пара-
метрах температуру газу в газопроводi приймали постiйною i
вона дорiвнювала середнiй стацiонарнiй температурi газу, ви-
значенiй iз залежностi

L
1
T   T   x dx ,
cp 
L
0

де T(x) – стацiонарний розподiл температури по довжинi газо-
проводу.
Розрахунки проводили при рiзних значеннях параметрiв
перекачування, їх результати зведенi в таблиці 2.2. Не-
стацiонарнi процеси в газопроводi при використаннi
iзотермiчної і неiзотермiчної моделi перекачування зiставленi
мiж собою за критерiєм нестацiонарностi режиму руху [17, 23,
57, 80]
2
H 2C d
N  2 , H   ,
L  W

де  – тривалiсть перехiдного процесу; L – приведена довжина
газопроводу;  – параметр режиму; C – швидкiсть поширення
2
малих збурень в газi, C = kRT ; T – середня температура газу
початкового та кiнцевого стацiонарних процесiв, яка визнача-
ється як середнє арифметичне середнiх стацiонарних темпера-
тур цих процесiв T = 0,5(T 1 + T 2); T 1, T 2 – середнi по довжинi
стацiонарнi температури початкового та кiнцевого
стацiонарних процесiв; К = C p/C V – показник адiабати;  – ко-
ефiцiєнт гiдравлiчного опору газопроводу дiаметром d;
W – середня середньоiнтегральна лiнiйна швидкiсть газу для
початкового та кiнцевого стацiонарних процесiв, визначена як
середнє арифметичне середнiх швидкостей W 1 i W 2 вiдповiдно
початкового та кiнцевого стацiонарних процесiв,
W = 0,5(W 1 + W 2).

60