Page 30 - 4


I  k    ( x y , ) 2 ( x y dxdy, ) . (3.57)
1

Когерентна оптична система приведена в [11]. Вона служить аналоговим пристроєм
для видiлення дишифрувальних ознак аерофотознiмкiв чи космiчних знiмкiв, аналiзу
структури зображення i оцiнки якостi зображення за роздiльною здатнiстю. Вказаний
пристрiй залежно вiд використаної оптичної схеми може виконувати такi види робiт як
спектральне перетворення космофотознiмкiв i аерофотознiмкiв на прозорiй основi та
визначення роздiльної здатностi методом спектрального аналiзу.
Комплект даного пристрою складається з джерела випромiнювання, кювет прямого
та оберненого перетворень Фур'є, фотокамери i телекамери з виведенням на дисплей. При
спектральному аналiзi зображення в цьому пристрої використовується лiнза. В результатi
вимiрювання фотографiчного зображення спектра з допомогою денситометра можна
отримати значення iнтенсивностi в будь-якiй його точцi.
За отриманим енергетичним спектром можна одержати вихiдне фотографiчне
зображення. Для цього спектр встановлюють в когерентно-оптичну систему замiсть
вхiдного оптичного зображення. Як сказано в [11], дiючи на спектр рiзними дiафрагмами i
фiльтрами, можна отримати вiдфiльтроване зображення.
Фотографiчне зображення рельєфу, яке можна отримати з допомогою пристрою,
запропонованого в наступному пiдроздiлi, вiдрiзняється вiд iнших зображень рельєфу тим,
що його можна пiддавати оптичнiй обробцi.
Отже, нехай рельєф мiсцевостi представлений фотозображенням, яке характеризується
змiною його оптичної щільності, iншими словами, рельєф характеризується прозорiстю
вiдповiдного фотозображення. Ми маємо плоске зображення на фотоплiвцi, де прозорiсть
виражається функцiєю F(x,y). Пропустивши через цю плiвку однорiдний паралельний
монохроматичний пучок свiтла з довжиною хвилi , встановлюють, що через прозорi
дiлянки свiтло буде проходити, а в затемнених - свiтло буде частково розсiюватись. При
цьому свiтло буде створювати дифракцiйну картину завдяки дифракцiї, що виникає на
зернах срiбла. Цю картину розглядають на екранi, який паралельний площинi початкового
зображення, тобто оригiналу. Екран вiддалений вiд нього на певну відстань. Якщо ця
вiдстань прямує до безмежностi, то променi, що йдуть вiд всiх точок оригiналу до певної
точки екрану можна вважати паралельними. Цю вiдстань називають областю Фраунгофера.
Свiтловi коливання вiд всiх точок початкового зображення сумуються в кожнiй точцi екрану
з фазовими зсувами, що визначаються рiзницею ходу променiв, якi виходять з певної точки з
координатами x,y i точки початку координат.
Фазовi зсуви мають вигляд

y
r x cos   cos 
2  2 . (3.58)
 

r=xcos+ysin. (3.59)

В точцi екрану (х',у'), створенiй випромiнюванням точки (х,у), виникають коливання з
комплексною амплiтудою
r 
 j2
A  F x y e( , )  . (3.60)