Page 85 - 126

P sin  P 1
   sin  cos    sin 2  . (3.1’)
 S S 2
cos 

Із аналізу зауважимо, що напруження на довільному
похилому січенні менші
P
= cos  , (3.2)
S
ніж напруження в поперечному, перпендикулярному до осі
стержня, січенні і вони зменшуються із збільшенням кута .
При =/2 січення p^q стає паралельним осі стержня і
напруження  перетворюється в 0. Це свідчить про той факт,
що між поздовжніми волокнами стержня немає тиску.
Напруження (3.2) має напрям сили Р і немає
перпендикуляра січенню p^q (рис3.3, а). Якщо розкласти її на
дві складові, отримаємо в точності результат (3.1)-(3.1’).
Нормальна складова зветься нормальним напруженням  n,
тангенціальна – дотичним або сколючим напруженням  n.
Для наочної уяви про деформацію кожної складової
напружень, розглянемо тонкий елемент, вирізаний з тіла
стержня двома суміжними близькими похилими площинками
(p^q) i (p^q)’. Діючі на такий елемент напруження показані на
рис. 3.3, б, де зображена дія кожної складової напружень –
нормальної і дотичної.
Переконаємось, що нормальні напруження  реалізують

розтяг елемента в напрямку нормалі n до січення (pq), а
дотичні напруження  здійснюють зсув січення (pq)

відносно січення ( pq )`.

150