Page 330 - 79

Деякі спеціальні питання динаміки

Рис. 114

Якщо до нерухомого зрівноваженого гіроскопа прикласти

силу F перпендикулярно до осі гіроскопа O і паралельно
до осі O , то він почне обертатися навколо осі O . Після

припинення дії сили тіло далі буде рухатися за інерцією. Як-
що ця сила діє на гіроскоп, який швидко обертається навколо

власної осі O , то вектор кінетичного моменту L напрямле-
0  
ний по цій осі, а вектор-момент прикладеної сили  FM – по
0
осі O .

За теоремою Резаля (§ 13.6) точка N кінця вектора L
 0
внаслідок такої дії почне рухатися зі швидкістю U , вектор
N
якої дорівнює
  
U N  M 0  F , (a)
тобто, вісь гіроскопа почне відхилятися не в бік дії сили, а в
 
бік, куди напрямлений момент  FM 0 діючої сили, тобто вісь
гіроскопа буде обертатися навколо осі O . Після припинення

323