Page 206 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

ввів поняття про гіпотетичний струм зміщення в конденса-
торі для того, щоб друге рівняння годилося для будь-якої ді-
лянки кола. Дійсно, лінії струму провідності зазнають розриву
на межі обкладинок конденсатора. Проте в просторі між об-
кладинками є змінне електричне поле, яке можна охарактери-
зувати електричним зміщенням D . Максвелл припустив, що
лінії струму провідності неперервно переходять на межі об-
кладинок в лінії струму зміщення. Миттєве значення струму
dq
i  , густина струму провідності
dt
i d  q 
j провід     , (9.6)
S dt  S 
де q – заряд на обкладинках конденсатора; S – площа обкла-
динок ; q S   – поверхнева густина заряду.
Врахуємо, що

E  ; D   E   . (9.7)
0
 0
Величина струму зміщення дорівнює струму провідності
dq   D
i зміщ   j dS   dS   dS , (9.8)
 провід
dt  t  t
звідки
d D
j зміщ  . (9.9)
t d

Густина струму зміщення дорівнює похідній за часом
від вектора зміщення електричного поля D.
Гіпотеза Максвелла. Струм зміщення створює в ото-
чуючому просторі таке саме магнітне поле, як струм про-
відності. Але струм зміщення не може повністю співпа-
дати зі струмом провідності. При проходженні його не ви-
діляється Ленц-Джоулеве тепло. Повний струм дорівнює
сумі струму провідності і зміщення
i повне  i провід  i зміщ ,

201