Page 210 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

...через індукцію
 dB   D 
  Edl    dS ; 2)  Bdl   0    j провід  dS ;
1)

  t   t 


  DdS   dV ; 4)  BdS  0 ; (9.18)
3)

 B   H ; D   E ; j  1 E .
 0 0 

Величини B , H , i , D , E можуть бути виражені одна че-
рез другу.
В диференціальній формі
 
      B       D 
 1)   E     t ; 2)   B    0  j  t ;




r
r
         (9.19)

  E 1  B
 3)    ; 4)   0 ;
  r  0  r
 
 x    B x  d D


 1) dt ; 2)  j dt ; (9.20)

  
 3)   D   ; 4)   B  0 ;
 
   B    D
 1) rot    ; 2) rot   j  ;
 t d  t (9.21)
  
 3) div D   ; 4) div B  0 .
І рівняння. Ротор від вектора напруженості еле-
ктричного поля дорівнює похідній від індукції ма-
гнітного поля з зворотним знаком.

ІІ рівняння. Ротор від вектора напруженості ма-
гнітного поля дорівнює сумі густини струму про-
відності і похідній від вектора зміщення за часом.

205