Page 201 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

Нагадаймо, що B   0 H   J . При досягненні насичен-
ня  0 J  const , а B   0 H  const .
Гістерезис проявляється при зменшенні зовнішнього ма-
гнітного поля (рис. 8.8) від точки 1 до точок 2, 3, 4.

Рисунок 8.8

Домени не повертаються в попередній стан при змен-
шенні зовнішнього магнітного поля від точки 1 до точки 2,
коли поле рівне нулю. Значення залишкової індукції при знятті
зовнішнього поля має назву залишкової намагніченості.
Навіть при накладанні зовнішнього поля в зворотному
напрямі (ділянка графіка 23) домени зберігають попередній
магнітний момент, і тільки в точці 3 магнітні моменти всіх
доменів у зразку в сумі дорівнюють нулю. Напруженість в то-
чці 3 має назву коерцитивної сили затримуючого поля. По-
дальше зростання напруженості протилежного напряму (діля-
нка 3-4) призводить до переорієнтації доменів за зовнішнім
полем і досягнення стану насичення в т. 4. При повторній змі-
ні напряму поля (ділянка 4, 5, 6) процеси перемагнічування
доменів повторюються. В змінному магнітному полі ферома-
гнетик нагрівається за рахунок виконання роботи гістерезису
– роботи щодо зміщення границь доменів і їх орієнтації.
Існування залишкової намагніченості використовується в
постійних магнітах. Для них характерна широка петля гістере-
зису з великою коерцитивною силою (жорсткі феромагнети-
ки, сталі). Для осердь трансформаторів використовують м'які
феромагнетики з вузькою петлею гістерезису і малою коерци-

196