Page 198 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

p p m h
L  s  s  ;
g e  4

6, 62 10  34  35
L   5, 3 10 Дж с  .
4 3  , 14
Не слід створювати наочне уявлення про спін як резуль-
тат власного обертання електрона навколо власної осі: спін –
чисто квантова властивість, яка не піддається наочній тракто-
вці. У зовнішньому полі власний магнітний момент встанов-
люється тільки вздовж ліній індукції поля. Якщо б всі спіни
орієнтувались в напрямі індукції зовнішнього магнітного по-
ля, то намагніченість
J  p s nZ  2, 4 10 7 A м,

де n  10 29 1 м ; Z  26 – порядковий номер заліза;
4
B  10  3 Тл. Тоді   3 10 .
В дійсності магнітна сприятливість не така велика (по-
3
рядку 10 ),тому можна припустити, що на один атом припадає

два-три взаємно паралельних моменти p . Всі інші моменти
s
попарно взаємно-протилежні і компенсуються.
Феромагнетики утворюють особливий клас магнетиків
(можуть мати намагніченість у відсутності зовнішнього магні-
тного поля). Назву феро вони одержали завдяки самому роз-
повсюдженому представнику – залізу.
Феромагнетизм властивий речовині тільки в кристаліч-
ному стані. При низьких температурах в кристалах порядку
–6
3
–8
10 10 см виникають певні обмінні сили між електронами,
які змушують магнітні моменти електронів вишикуватись па-
ралельно один одному. Природа обмінних сил квантова. В ре-
зультаті ці кристали перетворюються в області спонтанного
(самовільного) намагнічування – домени. Напрям магнітних
моментів окремих доменів (на рис. 8.6 показані стрілками) різ-
ний. За відсутності зовнішнього магнітного поля сумарний
магнітний момент всього тіла рівний нулю.
При накладанні на магнетик зовнішнього магнітного поля
(пунктирна стрілка на рис. 8.6) при слабкому полі відбувається

193