Page 192 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

B
J  0  , (8.30)
 0

звідки, використовуючи вирази (8.3), (8.7), магнітна сприят-
ливість
J e 2 r 2 B Zn
  0   0 0 . (8.31)
B 0 4mB 0
Підставимо константи і одержимо    2, 5 10  5 . За по-
рядком величини цей результат достатньо близький до дійс-
ного.
В дійсності всі орбіти розташовані хаотично. Якщо орбі-
та розташована під довільним кутом до напряму індукції B
0
зовнішнього магнітного поля, то виникає прецесія орбіти, як у
механічної дзиги, коли на її вісь подіяти силою. Кутова часто-
та прецесії  буде такою самою

e
  gB  B , (8.32)
0
0
2m
як і зміна частоти
e
  B (8.33)
0
2m
при перпендикулярності орбіти до B . Частота прецесії 
0
називається частотою Лармора.
Разом з механічним моментом прецесує і магнітний мо-
мент. За сумою проекцій прецесуючих магнітних моментів
електронів можна обчислити, як і в попередньому випадку,
магнітну сприятливість  .
Таким чином, під дією зовнішнього магнітного поля від-
бувається прецесія орбіт з однаковою для всіх електронів ку-
товою швидкістю.
Додатковий рух електронів, зумовлений прецесією, при-
зводить до виникнення індукованого магнітного моменту
атома, напрямленого проти зовнішнього поля B .
0
Діамагнітний ефект властивий всім магнетикам, а поміт-
ний тільки в діамагнетиках.

187