Page 191 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

r dB
Напруженість з (8.25) E    0 – це сила, що діє на
2 dt
одиничний заряд. Під дією сили F  eE електрон на орбіті

одержить тангенціальне прискорення, напрямлене проти шви-
дкості його руху. Імпульс електрона зменшиться на p

t  t erd B B 0 er  er 
 m    E dt    dt    d B   B .(8.26)
p  
0
0 0 2dt 0 2 2
Момент імпульсу теж зменшиться на L
er 2
 L   m r   B . (8.27)
2
Це означає, що момент імпульсу, індукований зовнішнім
магнітним полем, дорівнює L і напрямлений в протилежний
бік до початкового.
За гіромагнітним відношенням знайдемо створений зов-
нішнім магнітним полем магнітний момент атома

 p e   e e 2 r 2
g   м    p m   L  B . (8.28)
0
L 2m m 2 2 m
Слід підкреслити, що індукований орбітальний магніт-
ний момент електрона має протилежний напрям до зовніш-
нього магнітного поля (за правилом Ленца).
Приклад. Обчислимо намагніченість діамагнітного цин-
ку. Порядковий номер елемента Z  30 , концентрація атомів
3
n  10 28 1 м . Якщо всі орбіти лежать в площині, перпенди-
кулярній вектору індукції зовнішнього магнітного поля, то
намагніченість J дорівнює сумі магнітних моментів всіх еле-
ктронів в одиниці об'єму
    e 2 r 2 
p
J  i  p м Zn   B 0 Zn . (8.29)
V 4 m
З другого боку,

186