Page 186 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

 

B l d   0 I мол   0 I провід . (8.12)
L
У відповідності з рівністю (8.11) перепишемо
      

B l d    0 J l d   B  0 J  ld   0 I провід . (8.13)
L L L
Поділимо обидві частини на 
0

 B   
 
  J  l d  I провід . (8.14)

L  0 
Можна виводити і так:
         


B  B  B  B   0 J  B  B  B  B  0 J
0
0
0
      B    
 B 0 l d   0 I провід    B  0 J  ld   0 I провід      J  ld  I провід

L   0 
Зліва розглядається магнітне поле в магнетику без нама-
гніченості. Закон повного струму в такій формі не залежить
від речовини, бо розглядаються тільки струми провідності і
магнітне поле без намагніченості.
Розрахункову величину

 B   

   J  H (8.15)

  0 
назвали напруженістю магнітного поля.
Таким чином, напруженість магнітного поля чисельно
дорівнює індукції магнітного поля в магнетику, поділеній

на  без намагніченості J . Напруженість магнітного поля
0
величина векторна.
Тл  м А
Одиниці вимірювання напруженості  .
Гн м
Закон повного струму для напруженості запишеться до-
сить просто
 

H l d  I провід . (8.16)
L

181