Page 89 - 68

Статика твердого тіла

n 
 M A   0 F i F h  0 .
 i 1
Як бачимо, третє рівняння не виконується, а це означає,

що під дією будь-якої як завгодно малої сили F тіло буде ко-
титись по поверхні. В дійсності цього не спостерігається. Час-
то треба прикласти значне зусилля, щоб заставити тіло коти-
тись по поверхні. І, як показує практика, величина цього зу-
силля залежить від пружних властивостей матеріалів цилінд-
ричного тіла і опорної поверхні.
Спостереження показують, що в зоні дотику циліндрич-
ного тіла і опорної поверхні виникають місцеві деформації ті-
ла і поверхні, внаслідок яких вони взаємодіють по деякій
площі шириною “а” (рис. 67, а). Нормальна реакція поверхні
буде розподілена за еліптичним законом. При відсутності си-

ли F , яка намагається котити тіло по поверхні, цей розподіл
буде симетричним, і його рівнодійна, тобто нормальна реакція


поверхні N , співпаде з лінією дії сили ваги тіла P (рис. 67, а).

Рис. 67

При прикладанні сили F до циліндричного тіла, як вка-
зано на рис. 66, очевидно, тиск тіла на опорну поверхню в зоні
АВ (див. рис. 67, а) буде зменшуватись, а в зоні AD – зростати,
і інтенсивність реакцій опорної поверхні буде збільшуватись в

бік дії сили F . Розподіл реакцій опорної поверхні набуває ви-
гляду, як зображено на рис. 67, б. При такому розподілі рівно-


дійна реакція поверхні R , буде зміщена в бік дії сили F на

89