Page 55 - 6624

3
ρ t = 972 кг/м , а для охолодженої до t 0 = 40 С величина
3
ρ 0 = 992 кг/м . Для цих умов на кожний метр висоти осі
приладу стосовно осі котла дістаємо тиск
2
Δp=9,8(992-972)∙1=196 Н/м =20 мм вод. ст.
Це, звичайно, дуже малий тиск. Тому, на практиці, як
правило, до системи включають насос для примусової
циркуляції води.
З рівняння виходить, що для виникнення природної
циркуляції необхідна різниця у висоті розташування
нагрівального приладу і котла.

2.8 Відносний спокій рідини при обертанні посудини
навколо вертикальної осі
Досі ми розглядали закони рівноваги рідини в умовах
«абсолютного» спокою, де масові сили були представлені
тільки силами тяжіння. Коли ж рідина міститься в посудині,
що рухається, то виникають умови відносного спокою. У
цьому випадку спокій відносно рухомої системи координат, як
відомо з теоретичної механіки, можна звести до нерухомої
системи координат, додаючи сили інерції в переносному русі.
Розглянемо, наприклад, випадок відносної рівноваги
краплинної рідини, що міститься в посудині, яка обертається
навколо вертикальної осі з кутовою швидкістю  (рис. 2.18).
При цьому вважаємо, що внаслідок дії в'язкості рідина в
посудині обертається з тією самою кутовою швидкістю. що й
посудина, тобто рідина відносно посудини перебуватиме в
спокої.
Тут додатковою масовою силою, що діє на кожну
частинку рідини, є відцентрова сила інерції
2
F = m r .
Проекції цієї відцентрової сили на осі х і у, що
припадають на одиницю маси, будуть
2
2
X =  x i Y =  y.
Крім того, одинична масова сила тяжіння
Z = -g.

55