Page 50 - 6624

Визначимо тепер запас енергії, який припадає на одиницю
сили тяжіння (ваги) рідини, для чого поділимо обидві частини
рівняння на mg. Тоді

E
H  п  z  h , (2.38)
p p
Д mg
тобто ми дістали рівняння (2.36). За основним рівнянням
гідростатики ця сума стала для всіх точок рідини в спокої.
Отже, п'єзометричний напір є запас потенціальної енергії
одиниці ваги рідини відносно вибраної площини порівняння.

2.7 Характерні приклади застосування основного
рівняння гідростатики
Основне рівняння гідростатики (2.20) показує, що тиск у
нестисливій рідині у спокої розподіляється за лінійним
законом.
На рис. 2.14 показано епюри тиску краплинної рідини на
вертикальну стінку резервуара. При відкритому резервуарі
тиск від сили тяжіння рідини розподіляється по трикутнику з
основою ρgh і вершиною на вільній поверхні (рис. 2.14, а).

а – над вільною поверхнею атмосферний тиск;
б – надлишковий тиск; в – вакуум
Рисунок 2.14 – Епюри розподілу тиску
Якщо на вільну поверхню діє ще манометричний тиск
(рис. 2.14, б) то епюра тиску набирає форми трапеції з
основою p ман і p ман+ρgh; інакше кажучи, для побудови епюри

50