Page 146 - 6624

r
u  u  , 5 75 u lg . (4.72)
max *
h
Використовуючи одночасно формули (4.65), (4,66) і
(4.72), можна отримати значення місцевих швидкостей у
різних точках живого перерізу труби і побудувати епюри
швидкостей. Приклад такої епюри для круглої труби
показаний на рис. 4.11.
Залежність між максимальною і середньою швидкостями
рідини в трубі:

u  1 (   , 1 33 )  . (4.73)
max
Ця залежність показує, що відношення максимальної
осередненої швидкості до середньої по перерізу для
турбулентного режиму при значеннях коефіцієнтів
гідравлічного опору   , 0 013 , 0 05 коливається в межах
1,15…1,3, що набагато менше від такого ж відношення за
ламінарного режиму.

4.3.1 Поняття про гладкі і шорсткі труби
Припустимо, що потік перебуває в турбулентному режимі
руху, рухається по трубі, виступи шорсткості якої мають
розмір . Якщо ламінарний підшар товщиною , що обволікає
виступи шорсткості, повністю їх перекриває, як це, наприклад,
показано на рис. 4.12, то втрати напору не будуть залежати від
ступеня шорсткості стінок труби: в цьому випадку рідина
ковзає по ламінарному підшару, і відбувається тертя рідини об
рідину.

Рисунок 4.12 – Гідравлічно гладкі труби
Якщо ж виступи шорсткості більші від товщини
ламінарного підшару (рис. 4.13), то втрати напору будуть у
значній мірі залежати від шорсткості стінок, оскільки в цьому
випадку тертя рідини проходить об шорстку поверхню, не

146