Page 120 - 6583

частині вона менша, ніж біля граней. При цьому чим більша
швидкість зміни поля, яка виражається частотою, тим більше
поглинання, тобто швидкість згасаннявеличин E  t,z та
H  t,z з часом. Це і складає суть скін-ефекту.
Вирази для напруженостей спрощуються, якщо
збільшити h і пластинку перетворити в провідний
напівпростір. Така модель відповідає геофізичним задачам.
Тоді у виразах зникає хвиля, яка розповсюджується від
нижньої грані:

E  t,z  A 1 e    z cos  t    z , (4.40)

H  t,z  A  e  2   z  cos  t   z   . (4.41)
1
Тепер амплітуди полів згасають з глибиною z за
1
показниковим законом і при z  зменшуються в е разів.

-2
-1
7
Наприклад, при  =  = 1,  = 1010 (Омм) = 910 одиниць
5
СГСЕ (електропровідність рихлих утворень),  = 1,510 Гц
подібне зменшення відбудеться на глибині, що дорівнює 13 м.
Зі збільшенням z змінюється фаза, і на деякій глибині
поле має напрям, протилежний тому, який спостерігається при
z = 0. Для знаходження цієї глибини треба покласти  z  .

Звідси знаходимо z  . Виконавши обчислення при

наведених вище даних, отримаємо z  41 м.
На рис. 4.5 зображена залежність від z амплітуди та
миттєвого значення поля в напівпросторі для різних частот.
При цьому    .
2 1

а б
а – частота  ; б – частота 
1 2

120