Page 117 - 6583

Вважатимемо, що поле з часом змінюється за
гармонічним законом. Тоді E   Et,z    ez   i t ,
H   Ht,z    ez   i t . Тепер вирази (4.33), (4.34) для
напруженостей з урахуванням множника e  i t запишемо у
вигляді

E   t,z  A e ikz e  i  t   A e ik h  z e  i  t  
1 1 (4.35)
 A e i   t kz   e i   t k h z   ,
1
H   At,z  2 e ikz e  i  t   A 2 e  ik h  z e  i  t  
(4.36)
 A 2 e i   t  kz   e i   t k h z   .

Тепер згадаємо вираз
e  i t  cos t i  sin t .

Хвильове число загалом має вигляд
k 2  i     ,


де     i  – комплексна провідність середовища;  і  –
діелектрична і магнітна проникність.
Якщо провідність середовища      i  0 , то k є
2
дійсним числом і відбувається хвильовий процес, якщо k –
2
уявна величина, то відбувається дифузійний процес. При
комплексній величині k рівняння описують накладання
2
хвильового та дифузійного процесів.
Вважаючи, що
k    ni ,

можна з попереднього рівняння обчислити ці величини.
Параметр  називають коефіцієнтом поглинання, а n –
коефіцієнтом заломлення.
У реальних середовищах і в діапазоні частот, типових
для геоелектрики, провідну роль відіграють струми
провідності. У цьому разі
k  i   ,
2

117