Page 109 - 6583

пропорційно квадрату глибини, а потім більш інтенсивно, ніж
за обернено квадратичною залежністю. Пояснюється це тим,
0
що функція f  sin2  sin  при   45 зростає повільніше,
f
ніж при  45 , а екстремум (перегин) її (  0) буде при
0

2
sin   , або при h 0 ,71 L .
3
Можна визначити співвідношення
I
cos
j  r 2
h
 .
j 0 4I
 L 2
1
L   L  2  2
З урахуванням cos  2 та r    h 2 
r  2  


L
1 2
j h r 2  r L 3  L  3
     
j 4 r 8 3  r 2 
o
L 2
(4.15)
3
 L 
 
 2  1
  .
3 3
  L  2  2   2 h  2  2
2
   h  1     
   2       L   
На рис. 4.2 зображені графіки густини струму в
площині, загальній для двох пар електродів AB та A B ,
причому L більше за L.
Графіки обчислено за формулою (4.15). З виразу (4.15)
і рис. 4.2 випливає, що збільшення відстані між джерелами
струму та точкою, в якій спостерігається поле, приводить до

109