Page 22 - 4399

2
2
 2   d 
2
2
a  a  a       (2.3)
n   R 
   dt 

a a
tg   ; tg  n . (2.4)
a a
n 
Закони рівнозмінного руху мають вигляд:
at 2
   at ; s  t  . (2.5)
0 0
2
Згідно з принципом незалежності рухів:

     
     ; S  S  S , (2.6)
x y x y

швидкість у довільний момент часу визначається рівнянням:

2
2
     , (2.7)
x y
а шлях:
2
2
S  S  S . (2.8)
x y
Для руху тіла, кинутого під
кутом  до горизонту з
початковою швидкістю 
0
(рис 2.2), повне прискорення
залишається сталим:

 
a  cont  g . (2.9)

Рисунок 2.2 – Рух тіла,
Складові повного
кинутого під кутом до
прискорення у кожній точці
горизонту
траєкторії є різними. Так,
наприклад, у верхній точці

21