Page 159 - 4262
P. 159
n E n n H n H n ,
n E n n H n H n ,
і, відповідно, використовувати його для розв’язку оберненої
задачі в розглянутій раніше постановці, але на підставі тільки
магнітоваріаційних даних.
Звернемо увагу на деяку надмірність інформації,
пов'язану з обчисленням градієнтів імпедансів і .
Доцільність їхнього визначення може бути обумовлена, по-
перше, необхідністю спостережень за варіаціями
горизонтальної неоднорідності електропровідності
геоелектричного розрізу в околиці точки спостережень,
важливих з погляду геодинамічних додатків (наприклад,
процесів підготовки сейсмічних подій) і, по-друге, розробкою
нових схем інверсії МТ- спостережень, що мають підвищену
роздільну здатність стосовно деталей досліджуваного
геоелектричного розрізу.
Якщо далі припустити, що характерний розмір
неоднорідності імпедансів і багато менший від
характерного розміру H , рівняння (6.10) істотно
спрощується, тому що доданки в його правій частині, що
містять величини H і H n можуть бути
відкинуті, і ми можемо скористатися усіченим варіантом
рівності (6.10) для визначення і :
i H H H n . (6.26)
n
У цьому випадку для оцінювання значень обох
компонентів комплексних векторів і досить лише
чотирьох вимірів компонент магнітного поля при різних
поляризаціях.
Помітимо, що ці нові можливості магнітоваріаційного
зондування випливають з узагальненого рівняння імпедансів
(6.10) і не зв'язані з використанням вектора Візе–Паркінсона
(тіппера), визначення якого має потребу в додаткових
емпіричних чи евристичних розуміннях і не завжди можливо.
159