Page 159 - 4262

       

n E n     n H   n H   n  ,


       


n E   n    n H    n H n   ,
і, відповідно, використовувати його для розв’язку оберненої
задачі в розглянутій раніше постановці, але на підставі тільки
магнітоваріаційних даних.
Звернемо увагу на деяку надмірність інформації,

пов'язану з обчисленням градієнтів імпедансів   і   .
Доцільність їхнього визначення може бути обумовлена, по-
перше, необхідністю спостережень за варіаціями
горизонтальної неоднорідності електропровідності
геоелектричного розрізу в околиці точки спостережень,
важливих з погляду геодинамічних додатків (наприклад,
процесів підготовки сейсмічних подій) і, по-друге, розробкою
нових схем інверсії МТ- спостережень, що мають підвищену
роздільну здатність стосовно деталей досліджуваного
геоелектричного розрізу.
Якщо далі припустити, що характерний розмір

неоднорідності імпедансів  і  багато менший від

характерного розміру H , рівняння (6.10) істотно

спрощується, тому що доданки в його правій частині, що
  


містять величини   H і    H  n можуть бути
   
відкинуті, і ми можемо скористатися усіченим варіантом

рівності (6.10) для визначення   і   :
  



i H  H     H  n   . (6.26)
n    
У цьому випадку для оцінювання значень обох

компонентів комплексних векторів   і   досить лише
чотирьох вимірів компонент магнітного поля при різних
поляризаціях.
Помітимо, що ці нові можливості магнітоваріаційного
зондування випливають з узагальненого рівняння імпедансів
(6.10) і не зв'язані з використанням вектора Візе–Паркінсона
(тіппера), визначення якого має потребу в додаткових
емпіричних чи евристичних розуміннях і не завжди можливо.

159