Page 159 - 4262
P. 159

                    
                                               
                         n E n      n H    n H     n  ,
                                            
                                              
                                           
                                                 
                                               
                         n E      n     n H     n H n      ,
           і,  відповідно,  використовувати  його  для  розв’язку  оберненої
           задачі в розглянутій раніше постановці, але на підставі тільки
           магнітоваріаційних даних.
                  Звернемо  увагу  на  деяку  надмірність  інформації,
                                                                          
           пов'язану  з  обчисленням  градієнтів  імпедансів     і    .
           Доцільність  їхнього  визначення  може  бути  обумовлена,  по-
           перше,     необхідністю      спостережень      за    варіаціями
           горизонтальної        неоднорідності        електропровідності
           геоелектричного  розрізу  в  околиці  точки  спостережень,
           важливих  з  погляду  геодинамічних  додатків  (наприклад,
           процесів підготовки сейсмічних подій) і, по-друге, розробкою
           нових схем інверсії МТ- спостережень, що мають підвищену
           роздільну  здатність  стосовно  деталей  досліджуваного
           геоелектричного розрізу.
                  Якщо  далі  припустити,  що  характерний  розмір
                                                  
           неоднорідності  імпедансів    і     багато  менший  від
                                       
           характерного     розміру    H ,    рівняння     (6.10)   істотно
                                         
           спрощується,  тому  що  доданки  в  його  правій  частині,  що
                                                
                                                         
                                                     
           містять  величини       H   і        H   n   можуть  бути
                                                  
           відкинуті,  і  ми  можемо  скористатися  усіченим  варіантом
                                                   
           рівності (6.10) для визначення   і    :
                                             
                                                      
                                                  
                                                            
                           i H   H       H   n    .      (6.26)
                                 n                    
                  У  цьому  випадку  для  оцінювання  значень  обох
                                                            
           компонентів  комплексних  векторів     і      досить  лише
           чотирьох  вимірів  компонент  магнітного  поля  при  різних
           поляризаціях.
                  Помітимо, що ці нові можливості магнітоваріаційного
           зондування  випливають  з  узагальненого  рівняння  імпедансів
           (6.10) і не зв'язані з використанням вектора Візе–Паркінсона
           (тіппера),  визначення  якого  має  потребу  в  додаткових
           емпіричних чи евристичних розуміннях і не завжди можливо.

                                           159
   154   155   156   157   158   159   160   161   162   163   164