Page 160 - 4262
P. 160

   
                 6.7 Властивості поверхневих векторів  A  і  B  та
            особливості синхронних електромагнітних спостережень

                  У  попередніх  розділах  ми  аналізували  особливості
                                                    
                                               
           обчислення поверхневих векторів  A  і  B  як на основі точної
           граничної умови імпедансного типу (6.7), так і узагальненого
           рівняння  імпедансів  (6.10).  Розглянемо  тепер  властивості
                          
                     
           векторів  A   і  B   для  деяких  окремих  (вироджених)  випадків
           моделей  середовища  і  поля,  важливих  з  погляду  додатків  і
           трактування  фізики  процесу  взаємодії  падаючого  поля  і
           розсіючої  поверхні  S 0.  Насамперед,  якщо  зовнішнє  поле  і
           властивості середовища досить повільно (плавно) змінюються
           уздовж  поверхні  розділу  (у  масштабі  довжини  хвилі  в
           провідному  середовищі),  поле  в  цьому  середовищі  в  кожній
           точці  являє  собою  локально  плоску  хвилю,  спрямовану  по
                                                                         
           нормалі до границі розділу S 0. Останнє означає, що вектори  E
             
               
           і  H   ортогональні  (сполучено  –  ортогональні)  і  паралельні
           поверхні  розділу  S 0.  У  цьому  випадку  на  підставі  рівностей
           (6.20) можемо записати
                                       
                           A   E E        2  H H       0 ,
                             1
                                         
                                          
                                    
                           B     E   H      E H       0 ,      (6.27)
                             1
                            
                           E H    0 .
                  Отже, тут ми маємо справу з виродженим випадком A 1
           = 0, B 1 = 0, і для відновлення властивостей середовища нижче
           границі розділу S 0 виявляється достатнім наявність інформації
           тільки про частотну залежність скалярного параметра .
                  Взагалі  для  класу  горизонтально  неоднорідних
                                                                     
                                                                          
           середовищ, над якими на границі розділу S 0 вектори  E  і  H
                                                                         
                                                        
           залишаються сполучено-ортогональними,   = 0. Тоді, згідно з
           (6.7), (6.1) знаходимо
                                               
                                  E     H   n   H  Z   .     (6.28)
                                                       



                                           160
   155   156   157   158   159   160   161   162   163   164   165