Page 138 - 128

T
1
a    y t) ( t) (  dt. (8.23)
k
T k
0
Тоді
T T
1 2 2
2
( a )   y ( t) ( t) dtdt. (8.24)
k 2 k
T
0 0
Але оскільки для перешкоди з рівномірним спектром
T
1 2
  ( t) dt  N  N 0 F, (8.25)
T
0
де N-потужність перешкоди, а
T
1 2
 y k t) ( dt  P , (8.26)
yk
T
0
де P yk – потужність функції y k(t), то вираз (8.24) може
бути записаний у виді
2
( a )  P N . F (8.27)
k yk 0
Застосовуючи отримані висновки для співставлення
завадостійкості амплітудної і частотної модуляцій
гармонійної несучої, одержуємо f(t)=Asinwt, і відповідно
a 1=A, a 2=w. У цьому випадку частинні похідні переносника,
необхідні для запису матриці елементів b кі, мають вид
 f ( t)  f ( t)
 sin wt;  At cos wt .
a  a 
1 2
Складові матриці b кі,за умови що wT=n>>1,
визначаються в такий спосіб:

T 2 T T
1 f (t ) 1 1 wt sin 2wt 1
2
b    dt   sin wtdt    ;
11 
T 0  a 1  T 0 T 2w 4w 0 2

139