Page 261 - 126

1  h 2  l   hl 2
     0 hl   .
12 21  
EI  2  2   2EI
Вільні члени  та  знаходимо перемножуючи площі ω р наван-
1 P 2 p
тажувальної епюри М Р (рис. 10.16, е) на відповідні ординати
одиничних епюр М 1 та М 2 , взяті під центрами ваги площ ω Р
навантажувальної епюри:

1  2  1 ql   qhl 3
2
  0 ( 1 ) h    l    ( 1 ) h  ;
1P    
EI  3  3 2   6EI

1   1 ql  3  ql 4
2
   0 0   l    ( 1 ) l    .
2P  
EI   3 2  4  8EI

Підставляючи знайдені значення  ,  ,  , та  у
11 12 21 1 P
канонічні рівняння і скорочуючи на EI, одержуємо систему рівнянь
для знаходження зайвих невідомих Х 1 та Х 2:

h 2 hl 2 qhl 3
( h 3l )X 2  X 2   ; 0
3 2 6
hl 2 l 3 ql 4
 X 1  X 2   . 0
2 3 8
Після підстановки числових значень l, H та q одержимо:
6 2 6 4  2
  6 (  3 ) 4  216 ;        48 ;
11 12 21
3 2
4 3 , 0 02 6  4  3
   21 , 33 ;    , 1 28
22 1Р
3 6
, 0 02 4  4
     , 0 64 .
2Р
8
Канонічні рівняння набудуть вигляду:
216Х  48Х  , 1 28  ; 0
1 2
 48Х  21 , 33Х  , 0 64  . 0
1 2

385