Page 162 - 126

6.4.4 Розтяг зразка у камері високого тиску
(рис.6.11)

Р

   

Р

Р Р
 =Р  =Р

Рис.6.11

У цьому випадку напружений стан є тривісним:  1=,
 2= 3= - Р, а відповідне еквівалентне напруження визначиться
так:
 екв= 1 -  3= +Р (6.14)
отримана формула (6.14) свідчить про те, що перехід з
пружного стану в пластичний має місце при умові, коли сума
 і Р досягає межі текучості. Звідси формулюємо важливий
інженерний висновок: чим більшим є тиск в камері Р, тим
менше напруження  треба прикласти до торців стержня, щоб
викликати в ньому пластичні деформації.
Окремо слід акцентувати увагу на випадку, коли р Т, бо
тоді перехід до пластичного стану можливий фактично без
прикладання осьової сили. Це цікаве явище підтверджується
дослідами: поведінка стержня при цьому аналогічна випадкові
його розтягу, з ростом тиску Р на стержні утворюється
“шийка”, а згодом стержень ніби “перекошується”, і, в
результаті, окремі його частини виштовхуються з камери.
У всіх розглянутих прикладах розрахунок при складному
напруженому стані зведено до звичайного розрахунку на
розтяг за відомим еквівалентним напруженням  екв. Вся
проблема полягає лише в тому, як визначити  екв. Для цього
ми використовували вище критерій максимальних дотичних

351