Page 171 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

  1  
U  i  R  j  L   , (7.32)

   C  
де загальний опір кола змінного струму

 1 
Z  R  j  L   (7.33)
C
  
має назву імпеданса.
Скорочено
€
€
U  € Z i , (7.32')
тобто, напруга в колі змінного струму дорівнює добутку
струму на імпеданс або повний опір кола, де величини
€
€
€
U € , i , Z – комплексні числа; Z – імпеданс, який відіграє роль
опору в колі змінного струму і будучи комплексною величи-
ною, дає змогу врахувати не тільки співвідношення між амп-
літудами струму і напруги, але й співвідношення між їх фаза-
ми; j   1 – комплексна уявна одиниця;  – частота змін-
ного струму; X   L – індуктивний опір; X C  1  C – ємні-
L
сний опір.
Таким чином,
імпеданс дорівнює комплексній сумі активного, індук-
тивного і ємнісного опорів.
На комплексній площині горизонтальна вісь – дійсна ча-
стина, вертикальна вісь – уявна частина. Тому по вісі струмів
відкладаємо вектор активного опору R , вверх – вектор індук-
тивного опору  , і вертикально вниз – вектор ємнісного
L
опору 1 C (рис. 7.14, в). Модуль повного опору (імпеданса)
знайдемо за теоремою Піфагора

2
 L
Z  R 2    1   . (7.34)
  C 
Таким чином, закон Ома для послідовного сполучення
R , , L C запишемо так (для модулів)

166