Page 169 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

Порівнюючи вираз (7.27) з законом Ома U  iX для ді-
C
лянки кола з ємністю (домовимось реактивний опір конденса-
тора в колі змінного струму позначати X ), бачимо, що єм-
C
нісний опір дорівнює
1
X  . (7.28)
L
 C
(Вважаємо, що струм змінюється за законом синуса
i  I 0 sin  t   2 , ніби струм і напруга співпадають за фа-
зою).
Таким чином, ємнісний реактивний опір в колі з конден-
сатором обернено пропорційний частоті струму і ємності
конденсатора. Цей опір не виділяє ленц-джоулевого тепла.
Порівнюючи формулу напруги (7.27)з виразом для стру-
му (7.19), робимо висновок, що напруга на конденсаторі відс-
тає за фазою від струму на  2 . Графічно це виглядає так
(рис. 7.13, в). Коли струм досягає максимуму, напруга ще до-
рівнює нулю.
Векторна діаграма для конденсатора в колі змінного
струму має вигляд (рис. 7.13, б).

7.6.5 Коло змінного струму з послідовним сполученням
резистора, котушки індуктивності і конденсатора.
Закон Ома для кола змінного струму. Імпеданс

При послідовному з'єднанні R , C , L струм в усіх ділян-
ках буде однаковий i  I 0 sin t  (рис. 7.14, а).
Але спад напруги на окремих елементах не співпадає за
фазою: на індуктивності L напруга U випереджує струм на
L
 2 , на ємності C напруга U відстає за фазою від струму
C
на  2 , і лише на резисторі напруга співпадає за фазою зі
струмом.
На векторній діаграмі (рис. 7.14, б) спади напруг на
окремих ділянках U , U , U , зобразяться так: напруга U
R
R
L
C
по горизонтальній осі вправо, напруга U – вгору і U –
C
L
вниз.
164