Page 166 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

U  iR  I 0 sin t R  U 0 sin t , (7.21)

де U  I 0 R – максимальне значення напруги.
0
Порівнюючи з формулою (7.19) вираз для напруги
(7.21), бачимо, що струм і напруга співпадають за фазою (змі-
нюються за законом синуса).
Співвідношення між струмами і напругами стають особ-
ливо наочними, якщо їх зображати за допомогою векторів.
Виберемо довільний напрям, який назвемо віссю струмів. Ві-
дкладемо вздовж нього вектор струму I . Оскільки напруга і
0
струм змінюються синфазно, вектор напруги так само напра-
вимо вздовж осі струмів (рис. 7.11).

Рисунок 7.11

Сукупність векторів напруг і струмів утворює векторну
діаграму даного кола.

7.6.3 Коло з індуктивністю
В коло змінного струму включено котушку індуктивності
L . Нехай опір кола дорівнює нулю R  0 . Ємність в колі ві-
дсутня. Тоді i  I 0 sin t . Тоді за другим законом Кірхгофа
di
iR  U  L , (7.22)
dt
тому
di   
U  L  IL 0 cos t  IL 0 sin t   . (7.23)
dt  2 
Домовимось позначати опір в колі з індуктивністю X .
L
Якщо порівняти цей вираз з законом Ома для ділянки кола
u  i X , де струм і напруга змінюються за законом синуса
L

161