Page 21 - 6852

Об'єм рідини в ємності позначимо через V .
Зміна об'єму рідини підпорядковується рівнянню :

dV
 Q  Q .
dt 1 2
Об'ємні витрати визначимо з рівнянь :
1
Q   (u  ) P   gH  , (2.15)
2
1 1
1
2
Q    gH  . (2.16)
2
Оскільки поперечний переріз ємності
постійний , то V=SH і dv/dt=SdH/dt і
dH 1
S   (u  ) P   gH  . (2.17)
2
1
dt
Тепловий баланс для рідини визначається
рівнянням (2.13) , в якому прихід тепла - тепло
рідини , яке поступає з потоком Q 1 , тепловий потік
від електронагрівача до рідини – тепло , що
відводиться з потоком Q 2 .
Отже
d  cVT  2
  Q cT  I R  Q cT , (2.18)
dt 1 1 2
де С – теплоємність рідини ;  - її густина ;R – опір
електронагрівача .
Величини Q 1 і Q 2 визначаються з рівнянь (2.15)
і (2.16) . Таким чином рівняння (2.17) і (2.18)
описують динамічні властивості КО при прийнятних
допущеннях .

21