Page 41 - 6609

p  2 p  2
gz  1  1  gz  2  2 ,
1
 2 2  2
де gz – питома енергія положення ( g  8 , 9 м /с – прискорення віль-
2
ного падіння);
p – питома енергія тиску;

 2
– питома кінетична енергія.
2
Таким чином, енергетичний зміст рівняння Бернуллі для потоку
ідеальної рідини полягає в постійній вздовж потоку повній питомій
енергії рідини, тобто виражає закон збереження механічної енергії
у ідеальній рідині. Механічна енергія рідини, що рухається, може
мати три форми: енергія положення, тиску та кінетична енергія. Пе-
рша та третя форми механічної енергії відомі із механіки і у рівній
частині властиві твердим і рідким тілам. Енергія тиску є специфіч-
ною для рідин, що рухаються. У процесі руху ідеальної рідини одна
форма енергії може перетворюватися у іншу, проте величина повної
питомої енергії рідини залишається незмінною.
Розділивши всі члени рівняння Бернуллі на g отримаємо другу
форму його запису:

p  2 p  2
z  1  1  z  2  2 ,
1
g  2g 2 g  2g
де z – геометрична висота, або геометричний напір;
p
– п’єзометрична висота або п’єзометричний напір;
 g
 2
– швидкісна висота або швидкісний напір.
2 g
p  2
Тричлен виду z    Н називають повним напором.
g  2 g
Очевидно, для ідеальної рідини, що рухається, сума трьох на-
порів (висот): геометричного, п’єзометричного і швидкісного є ве-
личина постійна вздовж потоку (рис. 2.14).

39