Page 46 - 6609

Таким чином, знаючи швидкість руху потоку, в’язкість рідини
та внутрішній діаметр труби, можна знайти число Рейнольдса і, по-
рівнявши його з величиною Re визначити режим руху рідини.
кр
Результати експериментів показують, що відразу після руйну-
вання ламінарного руху стійкого турбулентного руху ще не появля-
ється. Розвинений турбулентний рух встановлюється при Re  4000
.
Якщо значення Re зменшується і стає нижчим Re , турбулен-
кр
тний рух не відразу стає ламінарним. Стійкий ламінарний рух ріди-
ни знову досягається лише при значенні Re  5 , 0 Re .
кр
Виходячи із того, що закони розподілу швидкостей за перерізом
труби при ламінарному і турбулентному режимах руху різні, коефі-
цієнт Коріоліса, що враховує нерівномірність розподілу швидкостей
у рівнянні Бернуллі, приймає різноманітні значення:
– для ламінарного руху  =2;
– для турбулентного руху  =1.

2.4.5 Втрати енергії у гідросистемах
Всі гідравлічні системи чинять той чи інший опір руху рідині,
що призводить до втрат енергії, які прийнято називати гідравлічни-
ми втратами.
У загальному випадку формулу для підрахунку гідравлічних
втрат між двома довільно вибраними перерізами можна отримати із
рівняння Бернуллі для потоку реальної рідини:

 p  2   p  2 
h   z  1  1    z  2  2 . 
 п  1 1   2 2 
 g  2g   g  2g 
Для аналізу впливу, який викликають втрати на параметри по-
току, згрупуємо однотипні члени рівняння:
 p p    2  2 

  z
h  z   1  2    1  2 
 п 1 2    1 2 
 g  g    2 g 2 g 
Неважко помітити, що для горизонтальних труб z  z постій-
2
1
ного діаметру    рівняння набуде виду
1
2
 h  p 1  p 2   p
п
 g  g  g
де p  p  p – перепад тиску між двома перерізами.
1
2

44