Page 204 - 6583

9.2 Магнітоваріаційне зондування

У разі, коли divH нехтуючи мала («плоска хвиля»),

співвідношення (9.4) набуде вигляду

i H  H  grad   , (9.6)
0 r   m
а в декартових координатах відоме, як рівняння Візе-
Паркінсона:
 
H  A   r H ,   B   r H , , (9.7)
z x y
 
де A   r ,   C m / x , а B   r ,   C m / y градієнтні
тіппери, у яких функція відгуку C   /i . Звідси
m m 0
проявляється фізичний сенс індукційних стрілок (векторів)
Візе-Паркінсона – це градієнти реальної та уявної частин
функції відгуку, тобто напрямки максимальної зміни
електричних властивостей середовища. У разі аномалій
високої електропровідності це напрямки максимальної
густини аномальних струмів у внутрішній частині витягнутої
провідної структури.
Тобто для плоского фронту первинного
електромагнітного поля низької частоти в моделі, яка
складається з горизонтально-шаруватого простору
(«нормальний розріз») та області з аномально високою
електропровідністю, виникає вертикальна складова в
магнітному полі, яка залежить тільки від періоду геомагнітних
варіацій, імпедансу «нормального розрізу» та геометричних
параметрів аномалії і співвідношення аномальної та
нормальної електропровідності.
Фізичне явище індукції вторинного поля просто
побачити для двовимірного циліндра.
У циліндричних координатах для випадку, коли радіус
циліндру а набагато менший за довжину хвилі у зовнішньому
середовищі, аномальне магнітне поле

a 2 n a 2 a n a 2
a
n
H  H  V  H T cos , H  H T sin , (9.8)
 a 2 r 2
2r r r

204