Page 202 - 6583

Потрібно пам’ятати, що для провідників у системі K ,
що не рухається в магнітному полі, справедливий зв’язок між


густиною струму та електричним полем, як J   E , але для
провідника, що рухається в іншій системі – К:
   
E  E v B  .
Закон Ома в цьому разі буде
    
J   E   (E v B  ) .
Тоді
    
rotH  J   (E v B  ) (9.1)
і можна записати
 
rotE   B / t ,

divB  0 ,
   
rotB  E  (v B ) rot. (9.2)

З цих рівнянь можна отримати рівняння:
   
rotrotB  rot ( E  (v B )) , або:
   
 B  ( B / t rot  (v B )) . (9.3)

Дві складові правої частини рівняння відповідають
двом типам індукційних зондувань: перший – описує
зондування джерелами змінного магнітного поля, другий –
джерелами постійного поля, що рухаються відносно Землі
(тип динамо).
Є декілька типів джерел магнітосферного та
іоносферного походження, що викликають індукційні струми
в Землі типу динамо. По-перше, це обертання Землі в полі
кільцевих струмів, що течуть у протилежних напрямках у
двох радіаційних поясах на відстані 3 та 4,5 радіусів Землі.
Взагалі ці струми постійні, але в збудженому стані вони є
джерелами світових магнітних бур. Період варіації від цього
джерела буде добовий. Зараз значення магнітного поля від
цих постійних струмів не перевищує 120 нТ. При

202