Page 201 - 6583

9 РОЗВЯЗОК ОБЕРНЕНОЇ ЗАДАЧІ ГЛИБИННОГО

9.1 Види індукційних зондувань

Фізика індукційних явищ достатньо цікава і її можна
сформулювати, як це зроблено далі. Для будь-якого кола,
частинки якого рухаються в постійному магнітному полі,
електрорушійна сила (е.р.с.) не залежить від форми кола
електричного струму. У разі, коли магнітне поле змінюється,
сила, що діє на електричні заряди, є сила Лоренца.
Нових сил, що виникають зі зміною магнітного поля,
немає, тому що всі сили виникають завдяки електричному
полю. Майкл Фарадей вивів цей закон, що був
сформульований як перший закон Максвелла:
 
rotE   B / t .
Для пояснення двох випадків, коли рухається контур,
або змінюється поле, використують два закони:
 
v B  для контуру, що рухається,

rotE   B / t для змінного поля.
Взагалі, правильний фізичний зміст описується так:
   
F  ( q E v B  ) ,
 
rotE   B / t .
 
Тут F – сила Лоренца, v – швидкість відносного руху

частин відносно поля джерела, E – напруженість

електричного поля, B – магнітна індукція, q – заряд.
Тому друге рівняння Максвелла можна записати:
  
rotH  J  D / t

 Для квазістаціонарного електромагнітного поля
0
 D / t  , тому
 
rotH  J .
 
Тут J – сила струму, D – електрична індукція.

201