Page 55 - 6383
P. 55

Якщо приймемо, що  u=u(Г, j),v=v(Г, j), де , – полярні координати, то
               для компонентів  тензора деформацій  if одержимо такий вирази:
                                              11 = u/Г;         22 =v/ + uv;
                                                12 = 0.5(v/ + u/- 2v/ ),                      (16.64)
                      а для компонент тензора напружень  :
                                     11
                                                                  2
                                    p =u/Г +  v/ (1/ ) +u/ + 2 u /Г  ;
                                       22               )           4                 3
                                      p =u/Г( 1/Г2  +  (1/ ) v/  +u/ +
                                                                 4            3
                                             + 2 u /Г(1/ ) + 2 u /Г  ;
                                                12
                                                                   2
                                                                                2
                                                                                                   3

                                              p =v/( 1/ ) +  (1/ ) u/ +2v/    (16.65)
                      Рівняння рівноваги  запишемо у вигляді:
                                                                                 2
                                                                            11
                                                                 22
                                                       12
                                           11
                                                                      1
                                         p / +p / + p Г 22  + p Г 12  = 0
                                                                              2
                                                  12
                                                                         12
                                                             22
                                               p / +p / + 3p Г 12   = 0,                         (16.66)
               де
                      Г  –  символи  Кристофеля  другого  роду  (для  циліндричної  системи
               координат ) дорівнюють :
                                                             1
                                                          Г 22  = -
                                                             2
                                                          Г 12 = 1/
               При  цьому одержимо систему диференційних рівнянь із частковими похідними
               другого порядку відносно невідомих функцій u = u(Г, j), v = v(Г ,j):
                                                                              2
                         2
                                            2
                                 2
                                                                 2
                                                                        2
                        v/  +(+) u/ (jГ)+(+(+2) v/ (1/ )- v/(1/)+( +
                                                     3)u/(1/)= 0
                                                                                                            2
                                   2
                           2
                                                                             2
                                                                                         2
                                                                                                2
                                                                                   2
                  (+2) u/ +( + 2)u/ (1/) -( +2)u/ + v/  (1/ )+(+) v
                                                     2
                                                                       3
                                               (1/ ) -2(+2)(1/ ) v/ = 0                         (16.67)
               із граничними умовами
                                 u(R, j) Ѕ R=R1 =u 1(j)                      v(, ) =R1 =v 1()
                                 u(, )  =R2 =u 2()                 v(, ) =R2 =v 2()
                      Методи  розв’язку  систем  рівнянь  типу    (16.67)  існують  [47]  хоча    й
               розроблено їх порівняно недавно.
                      16.4.3.2.  Результати  оцінювання  експлуатаційної  надійності  ЗОРВ  із
               ВВЕР-1000
                      Для дослідження деформацій ЗОРВ були виконані високоточні геодезичні
               вимірювання  у  спеціально  створених  у  РВ  мережах  мікротрілатерації.
               Нормативними  документами  з  ядерної  безпеки  експлуатація  блоків
               допускається тільки за умов постійного контролю за напружено-деформованим
               станом  ЗОРВ.  Оскільки  існуючі  системи  контролю  не  дають  достатньо
               об'єктивного  матеріалу  для  вирішення  цієї  проблеми,  то  роботи  були
               спрямовані  і  на  розроблення  методики  оперативного  контролю  напружено-
               деформованого  стану  ЗОРВ  геодезичними  методами.  Проблема  ця  є
               актуальною,  на  необхідність  її  вказувалося    в  численних  документах  ще
               колишнього Мінатому СРСР та Міненерго України.
                      Особливе значення мали роботи, які охоплювали період як будівництва,
               так  і  монтажу  обладнання  та  натягу  арматурних  пучків,  оскільки  для  цих
               об’єктів  були  одержані  об'єктивні  й  достатньо  точні  дані  про  геометричні

                                                              55
   50   51   52   53   54   55   56   57   58   59   60