Page 71 - 6377

Розклавши тригонометричні функції cos та cos +1 по , маємо:

2
2
− +1 =  (38)


2
− 2 = (39)
+1

∙

2
2
Звідси видно, що при заданій довжині хвилі кутова відстань − +1 між сусідніми

максимумами, обернено пропорційна до товщини пластинки, тобто зі збільшенням товщини
пластинки максимуми і мінімуми наближаються один до одного і при певній товщині

відбувається зникнення інтерференційної картини.
Інтерференційні смуги однакової товщини (інтерференція від пластинки змінної

товщини). Розглянемо методи отримання когерентних хвиль в оптиці поділом амплітуди
світлової хвилі. Ці методи полягають у поділі однієї хвилі на кілька при її відбиванні та

заломленні напівпрозорими поверхнями, які частково відбивають і частково пропускають

світло. Вони придатні для точкових джерел та для джерел скінченних розмірів і
забезпечують значно більшу інтенсивність інтерференційних смуг у порівнянні з методом

поділу світлового фронту. Когерентні хвилі можна отримати поділом амплітуди світлової
хвилі за допомогою плоско паралельних прозорих пластин, пластин змінної товщини (клин з

заломлюючим кутом ≈ 20 − 40 ).
′′
′′
Інтерференційні смуги, що виникають внаслідок інтерференції від місць однакової
товщини називаються смугами однакової товщини.

Розглянемо випадок, коли поверхня прозорої пластинки змінної товщини
освітлюється протяжним джерелом, розміщеним на досить великій відстані від поверхні

пластинки (рис. 8). Розглянемо світлову хвилю, яка поширюється від деякої точки

протяжного джерела. Довільна хвиля , яка виходить від джерела монохроматичного
світла , частково відіб’ється від поверхні , частково пройде у середину пластинки і

′
відбившись від нижньої поверхні вийде з точки (хвиля 1 ).У світловому потоці, який йде
від джерела , завжди знайдеться хвиля, яка попаде в точку і частково відіб’ється від
′
поверхні пластинки (хвиля 2 ). При певному взаємному розміщені пластинки і лінзи хвилі 1
′
та 2 , пройшовши через лінзу, перетнуться в точці , яка є зображенням точки . Оскільки
′
хвилі 1 та 2 когерентні, то вони будуть інтерферувати і в залежності від різниці ходу між
′
′
ними в точці виникне максимум або мінімум. Якщо джерело розміщене досить далеко від

поверхні пластинки і кут між поверхнями і досить малий, то різниця ходу між
променями буде приблизно дорівнювати (рис. 8):