Page 66 - 6377

2
2
2
перевищує період коливань, дорівнює нулю. Тоді = 01 + або = + . Ця умова
02
2
1
0
виконується при накладанні світлових хвиль від звичайних джерел.
У цьому випадку середні значення інтенсивності хвилі є однаковими у різних
точках, максимуми і мінімуми розмиваються, інтерференційна картина зникає.
Для експериментального спостереження явища інтерференції світла при накладанні
двох коливань необхідно, щоб вони випромінювалися когерентними джерелами. Джерела

називаються когерентними, якщо вони випромінюють хвилі однакової частоти з постійною

різницею фаз і площини коливань векторів збігаються.
37.3. Основні методи отримання когерентних джерел світла. Когерентні світлові

хвилі можна отримати, розділивши (з допомогою заломлення чи відбивання) хвилю,

випромінену одним джерелом, на дві частини. Спрямовуючи ці хвилі по різних оптичних
шляхах і змушуючи їх зустрічатись, отримують інтерференційну картину. До появи лазерів

когерентні світлові хвилі отримували шляхом розділення хвилі за допомогою бідзеркал
Френеля, біпризми Френеля, білінзи Бійє, методу Юнга, дзеркал Ллойда, методу Лінніка,

методу Поля тощо. Якщо при спостереженні інтерференції світла від звичайних джерел
світла інтерференційна картина має малу яскравість і розміри, то при використанні лазерів

явища інтерференції світла яскраві і характерні.

Розрізняють двопроменеву і багатопроменеву інтерференцію світла. У першому
випадку світло у кожну точку інтерференційної картини приходять від загального джерела

по двох шляхах (рис. 1а). Багатопроменева інтерференція виникає при накладанні багатьох

когерентних хвиль.
Слід пам’ятати, що інтерференційна картина виникає при накладанні когерентних

світлових хвиль. Цій умові задовольняють монохроматичні хвилі певної частоти і постійної
амплітуди. У результаті інтерференції на екрані виникає сукупність світлих і темних смуг.

Якщо когерентні джерела не монохроматичні, то інтерференційна картина буде складатися з
набору кольорових смуг, оскільки положення максимумів і мінімумів залежить від довжини

хвилі (рис. 1б). При цьому центральний максимум буде ахроматичним, тобто незабарвленим,

бо хвилі різних довжин приходять до цієї ділянки в однакових фазах, оскільки оптична
різниця ходу для них дорівнює нулю. Слід відмітити, що при інтерференції підсилення

освітленості в одних місцях відбувається за рахунок її послаблення в інших місцях – згідно з
законом збереження енергії.

37.4. Інтерференція в тонких плівках. Смуги рівного нахилу та рівної товщини
(інтерференція на пластині та на клині). Інтерференційні смуги однакового нахилу

(інтерференція від плоско паралельної пластинки). Розглянемо методи отримання

когерентних хвиль в оптиці поділом амплітуди світлової хвилі. Ці методи полягають у поділі
однієї хвилі на кілька при її відбиванні та заломленні напівпрозорими поверхнями, які