Page 29 - 6376
P. 29
1 1 −
−
+
= − = . (20)
4 0 + − 4 0
+ −
2
Оскільки ≫ , то, як видно з рис. 3, − = cos і = , де – відстань від
+ −
+
−
точки до диполя (він точковий!). З врахуванням цього
1 cos
= , (21)
4 0 2
де = – електричний момент диполя. Цій величині співставляють вектор, напрямлений по
осі диполя від від’ємного заряду до додатнього:
= , (22)
де > 0 і – вектор, напрямлений в той бік, що й і вектор .
З формули (21) видно, що поле диполя залежить від його електричного моменту .
Отже, є важливою характеристикою диполя. Слід звернути увагу на те, що потенціал поля
2
диполя спадає з відстанню швидше, ніж потенціал поля точкового заряду (1 замість
1 ).
Рисунок 3 – Електричний диполь.
Для знаходження поля диполя використаємо формулу (18), обчисливши з її
допомогою проекції вектора на два взаємно перпендикулярні напрями – вздовж ортів і
(рис. 4):
