Page 31 - 6376

Різниця − – приріст ∆ вектора на відрізку, рівному довжині диполя , у
−
+

напрямі вектора . Через малу довжину цього відрізка можна записати

∆

∆ = − = = . (27)
−
+

Після підстановки цього виразу у формулу для отримаємо, що сила, яка діє на диполь:

= , (28)

де = – електричний момент диполя. Похідна, яка входить цей вираз називають похідною
вектора за напрямом. Знак частинної похідної підкреслює, що ця похідна береться у певному

напрямі – напрямі, який співпадає з вектором або .

Відмітимо, що в однорідному полі = 0, а отже, і = 0. Значить, сила діє на

диполь, взагалі кажучи, тільки в неоднорідному полі. Напрям вектора в загальному

випадку не співпадає ні з вектором , ні з вектором . Вектор співпадає за напрямом

тільки з елементарним приростом вектора , взятим у напрямі вектора або (рис. 5).

Рисунок 5 – Сила, яка діє на диполь в неоднорідному магнітному полі.

Момент сил, що діє на диполь. Розглянемо, як веде себе диполь у зовнішньому

електричному полі у своїй системі центра мас – буде він повертатися чи ні. Для цього
знайдемо момент зовнішніх сил відносно центра мас диполя.