Page 195 - 6374
P. 195
= , (22)
де — коефіцієнт, який залежить від в’язкості рідини, розмірів і форми тіла, його орієнтації
відносно потоку. Для малих значень числа Рейнольдса ( ≈ 1) товщина пограничного шару
4
має величину розмірів тіла. Із збільшенням числа Рейнольдса ( ≈ 10 ), тобто із
зростанням швидкості потоку, пограничний шар різко виділяється в загальному потоці
рідини і його товщина має порядок 0,01 розмірів тіла. При таких умовах сили в’язкого тертя
значно впливають на характер обтікання тіла рідиною. Лінії течії перестають замикатися за
тілом, як це зображено на рис. 8, і відриваються від нього.
Рисунок 10 – Обтікання тіла реальною рідиною та вихрова доріжка Кармана.
За тілом утворюються вихори, (рис. 10). Область за тілом, в якій утворюються вихори, різко
відокремлюється від області регулярного потоку рідини, тому симетрії розподілу тиску
(подібно до розподілу його на рис. 9) немає.
Попереду тіла розподіл тиску залишається майже без змін, а в області вихорів буде
менший і приблизно дорівнюватиме статичному тиску у стаціонарному потоці рідини.
Внаслідок такого розподілу виникає результуюча сила тиску, яка напрямлена в бік потоку.
